ОБЩИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ДИНАМИЧЕСКИХ СИСТЕМ
Во втором и третьем параграфе данной главы показано, что Движение самолета в неспокойном воздухе во многих случаях описывается системой линейных дифференциальных уравнений С постоянными коэффициентами. Для любой координаты возмущен* з*
L + ai-^ + .. dtn 1 dtn-* 1 |
ного движения самолета система линейных уравнений всегда может быть сведена к одному уравнению вида
где x — возмущающее воздействие, известная функция времени;
у — координата движения самолета (реакция на возмущение), искомая функция;
йі, Ьі — постоянные коэффициенты, зависящие от параметров самолета.
Заметим что для реальных систем всегда справедливо соотношение ri^m.
Динамические свойства любой системы, описываемой уравнением вида (2.31), очень наглядно характеризуются переходной функции H(t), которая представляет собой реакцию системы или выходную величину при воздействии на систему возмущения в виде единичном функции (единичного скачка). При этом не важно, может лм быть создано в реальных условиях возмущающее воздействие в виде единичной функции. Если известно аналитическое выражение для переходной функции, то реакция системы на возмущение практически любой формы может быть найдена с помощью интеграла Дюамеля (интеграла свертки).
В качестве примера на рис. 2.5 изображена реакция самолета по углу атаки при скачкообразном изменении положения руля высоты.
• Если возмущающее воздействие описывается импульсной или б-функцией, то реакция системы называется импульсной переходной (весовой) функцией К (()■ Переходная и импульсная переходные функции связаны между собой соотношением
При исследовании динамических систем очень широко используется также так называемая передаточная функция. Для получения передадочной функции системы, описываемой уравнением (2.31), введем в рассмотрение оператор дифференцирования
p=d/dt, который преобразует функцию времени в производную этой функции. Производным второго и более высоких порядков соответствуют положительные степени оператора р, т. е. pi=d2ldt2, p3=d3/dt3 и т. д.
Преобразование функции в кратные интегралы осуществляется с помощью отрицательных степеней оператора р, т. е. /7-x=j(. • .)dt, р~2 = jj(…)dt2 и т. д.
Заменяя в уравнении (2.31) производные оператором р в соответствующей степени, получим
(аоРп ~Ь а Рп~х ~Ь • • • + an—iP ап) у=
=(ЬоРт + ЬіРт-ї+ ■ • • +bm-ip + bm)x, (2.33)
или
N (р)у=М (р)х. (2.34)
В выражении (2.34) N(p) и М(р) являются рациональными функциями оператора р, т. е. также операторами, но более сложными.
Из (2.34) получаем
У=-щ%-х=ЧГуі*(Р)х — (2.35)
Оператор Wylx(p), который, как это вытекает из (2.35), преобразует возмущающее воздействие в реакцию данной системы, называется передаточной функцией этой системы.
Из (2.35) можно получить и другое часто встречающееся выражение для передаточной функции
Wylx(p)=^.
Для систем, описываемых уравнением вида (2.31), передаточная функция есть дробно-рациональная функция оператора р:
Ь0рт + Ьх рт~1 4- … 4- Ьт-1 р + Ьт
<h ра + Л|рл—1 + … + а„_і р + ап
Рассмотрим некоторые свойства передаточной функции для случая, когда возмущающее воздействие является единичной функцией.
Значение выходной величины в установившемся режиме (/=оо) при воздействии вида единичной функции можно получить непосредственно из уравнения (2.31), если положить равными нулю все входящие в него производные: У=Ьт1ап. Это же значение может быть получено из выражений для передаточной функции (2.35) и (2:37), если положить р=0. Таким образом,
my{t)=mWy:x{p). (2.38
t-*0O р-*- О
Можно также показать, хотя и более сложным путем, что начальное значение выходной величины (t — 0) при воздействии
вида единичной функции определяется значением передаточной функции при р=ОО, т. е.
limy(/)=lim^y/,(/>). (2.39)
t ->0 р-+ ОО
Рассмотрим также используемое ниже понятие частотной характеристики системы, описываемой дифференциальным уравнением (2.31).
Пусть возмущающее воздействие x(t) изменяется по синусоидальному закону, т. е.
л(/)=Лж81п(ш<+и (2.40)
где ф* — начальная фаза возмущающего воздействия.
В этом случае выходная величина или реакция системы в установившемся режиме также будет являться синусоидальной функцией времени:
y(/)=i4ysin(a>*-Hy), (2.41)
где фу — начальная фаза выходной величины.
Представляя синусоидальные величины (2.40) и (2.41) в комплексной форме, получаем
х (/«*)=(2.42)
где Лх=Ахе^х — комплексная амплитуда возмущающего воздействия;
у (/W)=АуеНш‘+V = Луеы, (2.43)
где Лу=Ау^у—комплексная амплитуда выходной величины.
Частотной или амплитудно-фазовой характеристикой системы или комплексной передаточной функцией называется отношение комплексных амплитуд выходной величины и возмущающего воздействия.
Ь0 (/о>Г + Ьх (У<д)ст * + …+ *т—і У» + b, п й0 ( /<■>)" 4- Ді ( У®)"-1 + • •. + ап-1 У<° + ап |
Подставляя значения x(jatt) и y(jfat) в уравнение (2.31), находим частотную характеристику системы
Сравнивая (2.44) и (2.37), устанавливаем, что частотная характеристика может быть получена из передаточной функции путем замены оператора р на оператор /’©. Следовательно,
‘117,„(/»)= 4^-= 4і Л"**’ =»V (“)«*. (2.45)
где Wyix(}»)=Ay! Ах—модуль или амплитудная характеристика;
(p=argU^j,/^(yo>)—аргумент или фазовая характеристика.
Амплитудная характеристика выражает зависимость амплитуды выходной величины от частоты возмущающего воздействия. Аналогичную зависимость для фазы выходной величины дает фазовая характеристика.
В качестве примера на рис. 2.6 приведены амплитудная и фазовая характеристики для угла атаки при синусоидальном движении руля высоты.